Fizyka - Vademecum Licealisty.pdf
(
6253 KB
)
Pobierz
LFV 01-A [Mechanika]
1.1. Kinematyka punktu materialnego
1.1. KINEMATYKA PUNKTU MATERIALNEGO
Podstawowe poj´cia opisujàce ruch
Ruch
to zmiana po∏o˝enia cia∏a
wzgl´dem innego cia∏a, zwanego uk∏a-
dem odniesienia. Uk∏ad odniesienia
mo˝na dobraç dowolnie, opis ruchu
natomiast mo˝e zale˝eç od wyboru te-
go uk∏adu. W tej samej chwili cia∏o
wzgl´dem jednego uk∏adu odniesienia
mo˝e byç w spoczynku, wzgl´dem in-
nego byç w ruchu. Wyst´powanie ró˝-
nic w opisie ruchu tego samego cia∏a
w ró˝nych uk∏adach odniesienia
nazywa si´
wzgl´dnoÊcià ruchu
. Ró˝-
nice w opisach dotyczyç mogà nie tyl-
ko pr´dkoÊci chwilowej, ale tak˝e
przyspieszenia, kszta∏tu toru, a wi´c
i drogi.
Punkt materialny
to obiekt obda-
rzony masà, którego rozmiary mo˝na
zaniedbaç.
Najogólniej wszelkie ruchy cia∏ dzieli-
my na post´powe i obrotowe. W
ruchu
post´powym
wszystkie punkty cia∏a po-
ruszajà si´ po torach o identycznym
kszta∏cie i d∏ugoÊci. Ruch post´powy
cia∏a mo˝na zatem sprowadziç do ru-
chu punktu materialnego.
W
ruchu obrotowym
poszczególne
punkty cia∏a zakreÊlajà okr´gi lub ∏uki
okr´gów o Êrodkach le˝àcych na jednej
prostej zwanej osià obrotu. Uproszcze-
nie jakim jest punkt materialny, mo˝na
stosowaç, gdy rozwa˝any ruch jest po-
st´powy, natomiast do opisu ruchu ob-
rotowego wprowadza si´ poj´cie bry∏y
sztywnej.
Bry∏a sztywna
to cia∏o, w którym od-
leg∏oÊci mi´dzy poszczególnymi jego
punktami nie zmieniajà si´ w czasie
ruchu pomimo dzia∏ajàcych na nie si∏.
Zbiór wszystkich kolejnych po∏o˝eƒ
punktu materialnego w trakcie ruchu
to
tor ruchu
. Mo˝e on byç linià prostà
lub krzywà, w szczególnoÊci okr´giem.
W zale˝noÊci od kszta∏tu toru jest to
ruch prostoliniowy albo krzywoliniowy.
Droga
to d∏ugoÊç toru zakreÊlonego
podczas ruchu. Droga ma jedynie war-
toÊç, czyli jest wielkoÊcià skalarnà.
Aby opisaç ruch cia∏a wzgl´dem jakiegoÊ punktu (obserwatora),
wygodnie jest obraç
uk∏ad wspó∏rz´dnych
, którego poczàtek jest
zwiàzany z tym obserwatorem.
Ruch odbywajàcy si´ po linii prostej, np. z punktu
A
do punktu
B
, mo˝na opisywaç w uk∏adzie wspó∏rz´dnych, którym jest oÊ
x
równoleg∏a do kierunku ruchu.
A
B
x
A
x
B
x
Ruch, który nie odbywa si´ po jednej prostej, opisujemy w dwu-
wymiarowym kartezjaƒskim uk∏adzie wspó∏rz´dnych.
y
y
A
y
B
A
B
x
B
x
A
x
Ruch odbywajàcy si´ w przestrzeni opisujemy natomiast w trój-
wymiarowym kartezjaƒskim uk∏adzie wspó∏rz´dnych
x
,
y
,
z
.
z
z
A
z
B
A
B
x
A
y
B
y
A
x
B
y
x
Przemieszczenie
(
wektor przemieszczenia
) to skierowany
odcinek. Aby okreÊliç po∏o˝enie danego punktu materialnego,
mo˝emy si´ pos∏u˝yç wektorem zwanym
wektorem wodzàcym
,
którego poczàtek znajduje si´ w poczàtku uk∏adu wspó∏rz´dnych,
a koniec wskazuje badany punkt w danej chwili. Po∏o˝enie poczàt-
kowe przedstawia wektor
r
"
, koƒcowe wektor
r
"
. Zmian´ po∏o˝e-
nia opisuje wektor Δ
rr
BA
"
= jest równa drodze przebytej przez to cia∏o. Jedynie w ru-
chu prostoliniowym przebyta droga jest równa przemieszczeniu.
s
z
A
Δ
s
r
"
Δ
"
B
r
"
y
x
11
"
""
=- zwany
wektorem przemieszczenia
(krócej przemieszczeniem). Je˝eli cia∏o przemieszcza si´ z punktu
A
do
B
po linii prostej, to wartoÊç wektora przemieszczenia
ΔΔ
r
1. Mechanika
WielkoÊci fizyczne opisujàce ruch punktu materialnego
Ârednia szybkoÊç
przebywania drogi to iloraz dro-
gi i czasu, w ciàgu którego zosta∏a ona przebyta:
Kierunek i zwrot przyspieszenia jest taki sam, jak
kierunek i zwrot wektora przyrostu pr´dkoÊci Δ
"
:
s
v
Êr
= .
SzybkoÊç chwilowa
to iloraz drogi i czasu bliskiego
zeru:
Δ
t
"
Δ
v
1
v
2
"
c m
Pr´dkoÊç Êrednia
jest to stosunek wektora prze-
mieszczenia do czasu, w którym to przemieszczenie
nastàpi∏o:
v
=
Δ
s
Δ
t
Δ
t
"
0
v
1
v
2
"""
=-ma zwrot zgodny z wektorem
pr´dkoÊci wtedy, gdy wartoÊç pr´dkoÊci wzrasta. Je-
˝eli zaÊ wartoÊç pr´dkoÊci maleje, przyrost pr´dkoÊci
ma zwrot przeciwny do wektora pr´dkoÊci. Kierunek
i zwrot przyspieszenia jest zawsze taki sam, jak kieru-
nek i zwrot przyrostu pr´dkoÊci Δ
"
.
Przyspieszenie doÊrodkowe
(normalne lub radial-
ne)
a
"
majà cia∏a b´dàce w ruchu krzywoliniowym,
w którym zmienia si´ wektor pr´dkoÊci, tzn. zmienia
si´ kierunek lub kierunek i wartoÊç pr´dkoÊci. Przy-
k∏adem ruchu krzywoli-
niowego jest ruch po
okr´gu:
v
Ê
"
= .
Pr´dkoÊç chwilowa
to stosunek wektora prze-
mieszczenia do czasu, który zmierza do zera:
Δ
r
1
Δ
t
"
J
Δ
"
r
N
O
Wektor pr´dkoÊci chwilowej w ka˝dym punkcie
jest styczny do toru ruchu.
Gdy zak∏adamy, ˝e Δ
t
"
, to d∏ugoÊç odcinka to-
ru Δ
s
zbli˝a si´ do wartoÊci wektora Δ
"
. Zatem
chwilowa szybkoÊç przebywania drogi jest równa
wartoÊci pr´dkoÊci chwilowej:
| |
Δ
v
=
K
Δ
t
L
P
Δ
t
"
0
v
"
J
"
N
a
"
"
K
Δ
r
O
Δ
s
"
v
=
=
c
m
t
Δ
t
Δ
t
"
0
a
"
v
"
L
P
Δ 0
t
"
W ruchu prostoliniowym d∏ugoÊç wektora prze-
mieszczenia jest równa przebytej przez cia∏o drodze
ΔΔ
a
"
"
= . Zatem szybkoÊç Êrednia jest równa warto-
Êci pr´dkoÊci Êredniej. W ruchu krzywoliniowym
ΔΔ
s
"
"
a
"
a
"
r
"
i szybkoÊç Êrednia ró˝ni si´ od wartoÊci
pr´dkoÊci Êredniej.
Ze wzgl´du na równoÊç wartoÊci przy Δ
t
"
oraz
na to˝samoÊç poj´ç „pr´dkoÊç” i „szybkoÊç” w j´zy-
ku potocznym, j´zyku podr´czników i zbiorów za-
daƒ, obydwie wielkoÊci sà najcz´Êciej nazywane
pr´dkoÊcià. Z kontekstu ∏atwo mo˝na si´ domyÊliç,
czy problem dotyczy pr´dkoÊci jako wielkoÊci wekto-
rowej czy jej wartoÊci (szybkoÊci przebywania drogi).
JeÊli pr´dkoÊç cia∏a ulega zmianie (zmienia si´ jej
wartoÊç lub kierunek), to ruch tego cia∏a opisuje
przyspieszenie
.
Przyspieszenie Êrednie
jest to stosunek przyrostu
pr´dkoÊci do czasu, w którym ten przyrost nastàpi∏:
W ka˝dym ruchu krzywoliniowym mo˝na wyzna-
czyç wektorowà zmian´ pr´dkoÊci, a zatem i przy-
spieszenia. W ruchu po okr´gu nast´puje zmiana
wektora pr´dkoÊci, gdy˝ zmienia si´ jego kierunek.
WartoÊç przyspieszenia doÊrodkowego mo˝na ob-
liczyç ze wzorów:
2
= ,
a
v
4
r
2
a
2
=
~
,
a
R
=
R
,
a
2 2
=
r
,
R f
R
R
R
2
R
T
= .
Wektor przyspieszenia doÊrodkowego cia∏a
a
"
ma
kierunek promienia okr´gu, zwrot do Êrodka okr´-
gu i w ka˝dej chwili jest prostopad∏y do wektora
pr´dkoÊci.
Gdy wartoÊç pr´dkoÊci
gdy˝
v
=
~
,
R
~r
,
f
2
f
T
"
"
Δ
v
"
=
=
WartoÊç przyspieszenia
Êredniego informuje, jaka
zmiana pr´dkoÊci nastàpi∏a w jednostkowym czasie.
Przyspieszenie chwilowe
to stosunek przyrostu
pr´dkoÊci do czasu, w którym ten przyrost nastàpi∏,
jeÊli ten czas zmierza do zera:
a
const
, równie˝ wartoÊç
Êr
Δ
t
a
"
= .
JeÊli w ruchu po krzywej wartoÊç pr´dkoÊci zmie-
nia si´, to oprócz przyspieszenia normalnego istnie-
je
przyspieszenie styczne
. Ca∏kowite przyspieszenie
jest sumà wektorowà przyspieszeƒ radialnego
a
"
i stycznego
a
"
,
aa a
R
przyspieszenia
const
"""
=+, a jego wartoÊç jest równa
"
J
Δ
v
N
a
=
K
O
S
Δ
2 2
=+.
aaa
R
L
P
Δ
t
"
0
S
12
"
"
"
"
W ruchu zmiennym po prostej, tzn. takim, w którym
nast´puje jedynie zmiana wartoÊci pr´dkoÊci, przyrost
pr´dkoÊci Δ
vv v
2
r
4
"
1.1. Kinematyka punktu materialnego
Klasyfikacja ruchów
Ruch prostoliniowy
Kierunek pr´dkoÊci
"
jest sta∏y.
Ruch krzywoliniowy
Kierunek
v
"
ulega zmianie,
istnieje
"
o kierunku innym ni˝ kierunek
v
"
.
Ruch jednostajny
prostoliniowy
const
"
=
a
0
"
=
Δ
v
0
Ruch zmienny
prostoliniowy
WartoÊç
v
"
ulega zmianie,
const
Ruch jednostajny
po krzywej
const
v
=
a
0
Ruch zmienny
po krzywej
(przyspieszony
lub opóêniony)
const
v
!
,
istnieje
"
o kierunku
takim jak
v
"
.
S
=
const
v
!
,
a
s
!
,
const
"
=
a
R
=
a
R
!
,
aaa
s
const
2 2
=+
R
Ruch przyspieszony
Ruch opóêniony
Ruch jednostajnie
przyspieszony
"
wzrasta o jednako-
we wartoÊci w równych
odst´pach czasu,
const
Ruch niejednostajnie
przyspieszony
"
wzrasta o niejed-
nakowe wartoÊci w rów-
nych odst´pach czasu,
const
Δ
v
!
,
const
Ruch jednostajnie
opóêniony
"
maleje o jednako-
we wartoÊci w równych
odst´pach czasu,
const
Δ
v
= ,
czyli przyspieszenie
ujemne (opóênienie)
jest sta∏e const
Ruch niejednostajnie
opóêniony
"
maleje o niejedna-
kowe wartoÊci w rów-
nych odst´pach czasu,
const
a
!
.
a
=
.
a
=
.
a
!
.
const
PRZYK¸ADOWE ZADANIA
Zadanie
Rozwiàzanie
400 . Ja-
cek wykona∏ dwa okrà˝enia w czasie min
m
Droga przebyta przez biegacza nie pokrywa si´ z d∏u-
goÊcià wektora przemieszczenia. D∏ugoÊç wektora
przemieszczenia jest równa zeru.
1
40 . Z jakà Êrednià szybkoÊcià porusza∏ si´
Jacek? Ile wynosi∏a jego pr´dkoÊç Êrednia?
"
= , zatem wartoÊç pr´d-
Poniewa˝ Δ
r
0
"
= , Δ
v
Êr
Δ
r
Δ
t
"
= .
Biegacz przebywa od startu do mety drog´
m
koÊci Êredniej
v
0
Êr
Δ
s
800
=
w czasie
Δ
t
100
=
s
.
SzybkoÊç Êrednia wynosi
v
Êr
=
Δ
s
,
Pr´dkoÊç Êrednia biegacza jest równa zeru, natomiast
szybkoÊç Êrednia wynosi
=
800
m
=
8
m
=
8 10
$
-
3
km
$
3600
h
-
1
=
28 8
,
km
Êr
100
s
h
8
m
=
28 8
,
km
h
.
2. Motocyklista startuje w wyÊcigu rozgrywa-
nym na torze ko∏owym o promieniu
m
t
= ,
s
1
= ,
s
Δ
v
80
=
km
=
22
m
"
h
a
a
S
m
22
"
a
=
,
Δ
t
v
a
==
22
,
m
a
R
"
10 wartoÊç
jego pr´dkoÊci wzrasta jednostajnie od
v
0
=
. W ciàgu pierwszych s
s
s
10
s
s
2
1
1
=
m
2
c
17 6
,
m
2
= . Jaka by∏a wartoÊç i kierunek
przyspieszenia motocykla w chwili
v
80
km
2
= ,
v
m
m
h
a
v
= ,
at
v
17 6
=
,
,
a
=
=
516
,
R
R
60
m
2
s
t
= ?
s
a
m
aaa
562
2
s
2 2
=+= ,
,
tg
a
==
2 345
,
, 66 5
cc
a
=
R
a
s
S
13
Δ
v
!
,
czyli przyspieszenie
ujemne (opóênienie)
nie jest sta∏e
Δ
v
= ,
czyli przyspieszenie
jest sta∏e const
1. D∏ugoÊç bie˝ni stadionu wynosi
i s
"
Δ
t
v
t
10
R
60
do
1. Mechanika
Ruch po prostej (I)
Ruch
Pr´dkoÊç
Przyspieszenie
Droga
v
=
WartoÊç i kierunek pr´dkoÊci
jest sta∏y.
Wykresem pr´dkoÊci
t
v
=
const
,
s
=
Wykresem przyspieszenia jest
odcinek le˝àcy na osi czasu.
a
0
Droga
jest rosnàcà funkcjà czasu.
s
=
v
t
Δ
s
v
^h
jest linia prosta równoleg∏a
do osi czasu.
tg
a
==
Δ
t
v
v
a
s
s
s
0
Δ
s
a
t
t
t
t
Δ
Pole figury
zawartej mi´dzy wykresem
pr´dkoÊci a osià czasu
jest liczbowo równe drodze
przebytej przez to cia∏o.
Δ – droga przebyta przez cia∏o
w czasie
t
Δ
v
!
const
!
const
a
!
Przyspieszenie ma kierunek
pr´dkoÊci.
v
v
s
t
t
Droga liczbowo równa si´ polu
figury zawartej mi´dzy wykresem
pr´dkoÊci a osià czasu.
Kierunek i zwrot wektora
pr´dkoÊci jest sta∏y.
WartoÊç pr´dkoÊci roÊnie
proporcjonalnie do czasu
zgodnie z równaniem
at
a
= .
Zwrot wektora przyspieszenia
jest zgodny
ze zwrotem pr´dkoÊci.
Droga w ruchu jednostajnie
przyspieszonym
jest kwadratowà funkcjà czasu.
Jej wykresem jest cz´Êç jednej
ga∏´zi paraboli, liczbowo równa
jest polu figury
(prostokàt + trójkàt) zawartej
mi´dzy wykresem pr´dkoÊci
a osià czasu.
vv
=+
==
Δ
tg
a
a
"
Δ
t
v
v
"
"
2
=+
at
Δ
v
Wykresem
a
^h
jest linia prosta
równoleg∏a do osi czasu.
s
v
t
2
0
a
v
0
Δ
t
s
t
a
t
t
v
s
v
0
t
14
t
a
0
Kierunek, zwrot wektora
przyspieszenia i jego wartoÊç
sà sta∏e const
Plik z chomika:
nauka11
Inne pliki z tego folderu:
NTW 2017-01.PDF
(147685 KB)
08.JPG
(102 KB)
08.pdf
(83642 KB)
Nowa Technika Wojskowa 2017-01.pdf
(29056 KB)
Nowa Technika Wojskowa 01-2017.PDF
(147685 KB)
Inne foldery tego chomika:
!!! 1) HISTORIA SZTUKI
02 Liniowa
2016
2016 - 01 numer specjalny
2016 - 02 numer specjalny
Zgłoś jeśli
naruszono regulamin