EdW 02 1998.pdf
(
7418 KB
)
Pobierz
Projekty AVT
P
rosty tor
podczerwieni aktywnej
dalekiego zasięgu
część 2
2178
W drugiej części artykułu po−
dano szczegółówy opis układu
o rewelacyjnym zasięgu i bardzo
małym poborze prądu, nie zawier−
ającego żadnych elementów opty−
cznych. Osiągnięcie takich para−
metrów wymaga zastosowania
odpowiednich wąsko świecących
diod nadawczych podczerwieni
oraz spełnienia innych warunków
podanych w pierwszej częsci
artykułu.
Opis układu
Schemat ideowy nadajnika i od−
biornika pokazany jest na rysun−
ku 6. Stali Czytelnicy EdW zapewne ze
zdziwieniem rozpoznali schemat, który
przed ponad rokiem pojawił się przy okaz−
ji nauki projektowania płytek przy pomo−
cy programu Easytrax. W samej rzeczy!
Jest to rzeczywiście tamten układ, tylko
nieco zmodyfikowany.
Tu maleńka dygresja: wszystkim zgłę−
biającym tajniki programów do rysowania
schematów i projektowania płytek moż−
na zwrócić uwagę, że wcześniej podany
schemat nie zawierał dławików – ich
obecność na schemacie mogłaby spowo−
dować zamieszanie w przypadku auto−
matycznego generowania tzw. netlisty –
chodzi o to, że z programy do rysowania
schematów z założenia łączą nóżki zasila−
nia układów scalonych do szyn oznacza−
nych VDD i VSS (kostki CMOS) oraz VCC
i GND (kostki TTL). Jeśli nóżki plusa zasi−
lania kostek nadajnika i odbiornika zosta−
łyby połączone, to ominięte zostałyby dła−
wiki. Później projekt druku zawierałby
błędne połączenie dławików, a program
do sprawdzania zgodności płytki z netlis−
tą (Design Rule Check – DRC) nie wykrył−
by tego błędu.
Tyle dygresji.
Teraz prześledźmy działanie układu
z rysunku 6. Generatorem impulsów
o częstotliwości 36kHz w nadajniku jest
bramka U1A z elementami PR1, C4. Kon−
densator C3 z rezystorem R1 wyznacza
częstotliwość powtarzania paczek impul−
sów (około 100ms). Natomiast rezystor
R2 i pojemność C3 wyznaczają czas trwa−
nia jednej paczki impulsów. Dołączenie
kondensatora C3 do plusa zasilania nie
jest konieczne – tak po prostu łatwiej by−
ło zaprojektować druk.
W czasie trwania paczki impulsów
dioda IRED (infraRED – podczerwona)
błyska około18 razy z częstotliwością
36kHz. Kondensator C1 o znacznej po−
jemności stanowi magazyn energii na
czas trwania paczki impulsów. Rezystor
R4 o bardzo małej wartości pozwala
w czasie trwania impulsu na przepływ
prądu o dużej wartości (przy napięciu za−
silania 9V około 3A). Właśnie ze wzglę−
du na tak dużą wartość prądu zastoso−
wano tranzystor mocy MOSFET. Małe
MOSFETy takie jak BS107 czy BS170
maja rezystancję w stanie otwarcia rzę−
du kilku omów lub więcej i nie nadają się
do tego zastosowania. W obwodzie
bramki tranzystora T1 przewidziano re−
zystor R3. Przy wykorzystaniu tranzysto−
ra MOSFET jest on zastąpiony zworą,
ale w roli T1 może też pracować „dar−
lington” npn większej mocy i wtedy re−
zystor będzie potrzebny do ograniczenia
prądu bazy. W przypadku stosowania
„darlingtona” należy się upewnić, czy
jest on dostatecznie szybki. Dużą ostroż−
ność trzeba wykazać przy próbie zasto−
sowania w roli T1 zwykłego tranzystora
npn. Przy jego niewielkim wzmocnieniu
może się okazać, że bramki U1C i U1D
nie są w stanie dostarczyć odpowiednie−
go prądu bazy. W każdym przypadku
stosowania tranzystorów innych niż
MOSFET, należy sprawdzić oscylosko−
pem przebieg na kolektorze tranzystora
(na katodzie diody D3).
Przy tak dużych impulsach prądu ko−
nieczne są obwody filtrujące – dławiki L1
i L2 oraz kondensatory C1 i C2. Czułość
układu odbiorczego jest bardzo duża i bez
dławików niemożliwe byłoby zasilanie na−
dajnika i odbiornika z tego samego źród−
ła, bo impulsy przechodzące z nadajnika
do odbiornika przez linie zasilania zakłóca−
łyby pracę układu U3.
Układ odbiornika wygląda dość zawile.
Jego działanie nie jest jednak trudne do
zrozumienia. Pomocą w analizie będą ry−
sunkii 7 oraz 8.
Przede wszystkim trzeba wiedzieć, że
w prawidłowo działającym torze, każda
odebrana paczka impulsów wytwarza na
wyjściu kostki TFMS krótki impuls ujem−
ny (0,5ms), który z kolei powoduje wyze−
rowanie licznika U1 (CMOS 4060). Od tej
chwili określenie „impuls” będzie ozna−
czać ten właśnie impuls elektryczny o dł−
ugości 0,5ms, który pojawia się na wy−
jściu odbiornika U3 (TFMS5360) po ode−
braniu paczki impulsów świetlnych.
E
LEKTRONIKA DLA WSZYSTKICH 2/98
13
Projekty AVT
Po każdym takim impulsie licznik U2
zaczyna swą pracę od nowa. Na rysun−
ku 7 pokazano niektóre przebiegi na jego
wyjściach. Bardzo ważną rolę pełni syg−
nał z wyjścia Q4 (nóżka 7 układu U2) –
przebieg z rysunku 7b.
Na rysunku 7 pokazano, że licznik U2
rozpoczął cykl pracy po kolejnym impulsie
zerującym. Moment przyjścia tego impulsu
zerującego zaznaczono pionową niebieską
linią. Przebieg na wyjściu Q4 decyduje, co
stanie się po przyjściu następnego impul−
su. Jeśli następny impuls z odbiornika
TFMS pojawi się w czasie, gdy na wyjściu
Q4 wystąpi stan wysoki (zaznaczono to
zielonym kolorem na przebiegu 7b), wtedy
licznik zostanie prawidłowo wyzerowany
i cykl pracy rozpocznie się od nowa. Zero−
wanie licznika umożliwi podanie stanu wy−
sokiego przez diodę D6 na kondensator C9
– dopiero wtedy tranzystor T2 będzie mógł
pewnie wyzerować kostkę przez jej we−
jście RST (nóżka 12). Obwód D6, R15 i C9
jest potrzebny do przedłużenia czasu trwa−
nia stanu wysokiego z wyjścia Q4. Należy
pamiętać, że w chwili zerowania, na wy−
jściu Q4 pojawia się stan niski. Bez obwo−
du D6, R15 i C9 impuls zerujący na wejściu
RST byłby więc bardzo krótki (kilkadziesiąt
nanosekund), co w pewnych warunkach
uniemożliwiłoby pełne zerowanie wszyst−
kich stopni licznika. Wspomniany obwód
pozwala przedłużyć impuls zerujący kostkę
U2 i pewnie ją wyzerować.
Wskutek tego ustawicznego zerowa−
nia, w czasie normalnej pracy, przebieg na
wyjściu Q4 będzie wyglądał jak na dol−
nym rysunku – 7d, gdzie zaznaczono go
kolorem zielonym. W tym miejscu należy
zauważyć, że w czasie normalnej pracy,
przebieg na wyjściu Q4 będzie miał wy−
pełnienie różne od 50%. Częstotliwość
oscylatora kostki U2 należy ustawić za po−
mocą potencjometru PR2 w ten sposób,
by w czasie normalnej pracy dodatnie im−
pulsy występujące na wyjściu Q4 były
dwukrotnie krótsze od czasu przerwy. Jak
wynika z rysunku 7b, czas przerwy na wy−
jściu Q4 powinien trwać 66,6ms, co zo−
stanie spełnione, jeśli okres drgań oscyla−
tora będzie ustawiony za pomocą PR2 na
133,2ms/16 = 8,325ms, co odpowiada
częstotliwości 120Hz. Przy takiej częstot−
liwości oscylatora uzyska się optymalny
przebieg na wyjściu Q4. Z rysunku 7b ja−
sno wynika, że zapewni to znaczny margi−
nes bezpieczeństwa w przypadku, gdyby
częstotliwość generatora taktującego
w nadajniku (o okresie 100ms) zmieniła
się o kilka czy kilkanaście procent.
Rys. 6. Schemat ideowy
14
E
LEKTRONIKA DLA WSZYSTKICH 2/98
Projekty AVT
Właśnie, żeby uzyskać optymalny mar−
gines bezpieczeństwa, trzeba tak ustawić
potencjometr PR2, aby następny impuls
zerujący przychodził dokładnie tak jak po−
kazano na rysunku 7b. Wtedy właśnie na
wyjściu Q4 uzyska się przebieg o wypeł−
nieniu 1/3, jak pokazuje to rysunek 7d.
Aby zabezpieczyć układ przed „obcy−
mi” impulsami o innej częstotliwości po−
wtarzania, dodano układy wywołujące
alarm w przypadku, gdy następny im−
puls zerujący przyjdzie za wcześnie lub
za późno. Jeśli następny impuls z od−
biornika U3 pojawi się za wcześnie, to
znaczy jeszcze podczas trwania stanu
niskiego na wyjściu Q4 (zaznaczonym
czerwono na rysunku 7b), wtedy alarm
zostanie wywołany przez przewodzące
tranzystory T3 i T4. Spowoduje to nała−
dowanie kondensatora C7, otwarcie
tranzystora T5 i zaświecenie czerwonej
diody LED D4.
Jeśli z kolei impuls zerujący nie przy−
jdzie do czasu pojawienia się stanu wyso−
kiego na wyjściu Q5 (porównaj rysunek
7c), wtedy alarm zostanie wywołany
przez wyjście Q5 i diodę D2.
Jak z tego widać, w stanie alarmu
przewodzi tranzystor T5 (co można wyko−
rzystać do współpracy z innymi urządze−
niami) i świeci dioda D5 (co znakomicie
przydaje się podczas prób i regulacji).
Gdy wszystko jest w porządku, tran−
zystor T5 jest zatkany. Układ pobiera nie−
wielki prąd rzędu 1mA.
W tym miejscu parę słów na temat za−
silania.
Ze względu na obecność układu
TFMS, odbiornik musi być zasilany napię−
ciem w zakresie 4,5...6V!
Natomiast nadajnik może być rów−
nież zasilany napięciem rzędu 5...6V,
jednak został przewidziany do zasilania
napięciem 9V (dopuszczalne jest zasila−
nie napięciem 12V, co zwiększy prąd im−
pulsów diody LED nieco powyżej katalo−
gowych wartości).
Taki sposób zasilania wybrano, ponie−
waż układ przeznaczony jest przede
wszystkim do prób i eksperymentów,
a mniej do praktycznych zastosowań.
Jeśli ktoś będzie chciał uzyskać zasięg
rzędu kilkudziesięciu metrów, i tak za−
stosuje oddzielne źródło zasilania nadaj−
nika, choćby w postaci bateryjki 9−wolto−
wej lub akumulatorka 12V, w miejsce
długiego kabla.
Dlaczego układ nie jest zalecany do
pracy w systemach alarmowych na wol−
nym powietrzu?
Należy wziąć pod uwagę, że w tak pros−
tym i tanim układzie nie uda się uzyskać pa−
rametrów gwarantujących niezawodną pra−
cę w każdych warunkach. Chodzi tu głów−
nie o zmiany temperatury i napięcia zasila−
nia nadajnika. Proste układy generatorów
Rys. 7. Przebiegi czasowe w wersji podstawowej odbiornika
z bramkami U1D i U1A mogą nie zapewnić
wystarczającej stabilności przy zmianach
temperatury otoczenia od −20...+30°C,
a przynajmniej na takie temperatury narażo−
ny jest układ pracujący na wolnym powiet−
rzu. Ponadto częstotliwość wspomnianych
generatorów znacznie zależy od napięcia
zasilającego i dla długotrwałej niezawodnej
pracy należy stosować stabilizację napięcia
zasilającego nadajnik.
Nie umniejsza to w żadnym stopniu
zalet prezentowanego układu. Z jego po−
mocą można uzyskać naprawdę rewela−
cyjny zasięg bariery.
Teraz kolejna sprawa.
Opisany powyżej sposób pracy wywo−
ła alarm już przy braku jednego jedynego
impulsu świetlnego. Jak wspomniano,
dla zapobieżenia fałszywym alarmom,
wywoływanym choćby przez przelatują−
ce muchy, układ powinien wywoływać
alarm dopiero przy braku nie jednego, tyl−
ko dwóch impulsów świetlnych.
Można to zrealizować w bardzo prosty
sposób, łącząc anodę diody D2 nie do
wyjścia Q5, tylko Q6 (nóżka 4). W tym
celu trzeba przeciąć istniejące połączenie
i połączyć punkty oznaczone Z, Z1.
Przebiegi w układzie będą wyglądać
jak na rysunku 8. Tym razem, ponieważ
dopuszczalne jest „zaginięcie” jednego
impulsu, częstotliwość oscylatora kostki
U2 należy ustawić nieco mniejszą, tak by
czas przerwy wynosił 60ms (częstotli−
wość oscylatora około 133Hz). Przy takim
ustawieniu następny prawidłowy impuls,
pojawiający się po kolejnych 100 milise−
kundach wypadnie mniej więcej na po−
czątku kolejnego impulsu na wyjściu Q4
– pokazuje to rysunek 8b.
Podobnie, jak poprzednio, jeśli im−
puls zerujący nie nadejdzie do czasu po−
jawienia się stanu wysokiego na wy−
jściu Q6, zostanie wywołany alarm
(przez diodę D2).
Przy prawidłowej pracy tej wersji, na
wyjściu Q4 powinny występować impul−
sy o współczynniku wypełnienia, nie jak
poprzednio 1/3 (33%), tylko 2/5 (40%).
Oczywiście, można anodę diody D2
dołączyć do wyjścia Q7, i wtedy układ nie
zareaguje nawet przy „zagubieniu”
trzech kolejnych impulsów świetlnych.
W takim wypadku trzeba jeszcze nieco
zwiększyć częstotliwość oscylatora kost−
ki U2, a podczas normalnej pracy prze−
bieg na wyjściu Q4 będzie miał większe
wypełnienie, zbliżone do 45%.
Jak widać z tego opisu, działanie ukła−
du jest w sumie bardzo proste. Okazuje
się jednak, że do uruchomienia i wyregu−
lowania układu nie wystarczy miernik uni−
E
LEKTRONIKA DLA WSZYSTKICH 2/98
15
Projekty AVT
Oczywiście do takich eksperymentów re−
zystor R4 musi mieć wartość rzędu co naj−
mniej 100
dioda
nadawcza w krótkim czasie ulegnie uszko−
dzeniu wskutek przegrzania.
W praktyce do regulacji wcale nie jest
potrzebny częstościomierz. Wystarczy
podłączyć odbiornik (Uwaga! zasilany na−
pięciem 5V) skierować nań pracujący na−
dajnik i sprawdzać, czy na wyjściu kostki
U3 (TFMS5360) pojawiają się impulsy.
Potencjometr PR1 należy ustawić
w położeniu pośrednim między granicami
zanikania impulsów na wyjściu U3. Znale−
zienie właściwej pozycji potencjometry
PR1 będzie jeszcze łatwiejsze, jeśli rezys−
tor R4 zostanie jeszcze bardziej zwięk−
szony – nawet do kilku kiloomów. Czu−
łość odbiornika jest bardzo duża i przy
próbach na stole wystarczy bardzo mały
prąd diody nadawczej. Pozwoli to dokład−
niej dostroić nadajnik do częstotliwości
filtru odbiornika TFMS.
Po ustawieniu właściwej częstotliwoś−
ci generatora U1A, należy skontrolować
z grubsza czas trwania „paczki impulsów”
(ustala ją rezystor R2) i przerwy między
paczkami (odpowiada za nią R1). Trzeba
obejrzeć przebieg na nóżkach 1 i 11 kostki
U1. Jeśli czasy te różnią się nie więcej niż
o 20...50% od wcześniej podanych 0,5ms
i 100ms, nie trzeba niczego zmieniać.
W tak prostym układzie, gdzie dużo zależy
od wielkości histerezy bramki (Schmitta)
U1D, nie można się spodziewać idealnej
dokładności. Czas trwania paczki impul−
sów nie powinien być jednak krótszy niż
0,4ms. Jeśli będzie dłuższy, to jedynie tro−
chę wzrośnie pobór prądu. Odchyłki czasu
powtarzania impulsów nie mają większe−
go znaczenia, bo zostaną uwzględnione
przy regulacji odbiornika.
Jeśli nadajnik pracuje poprawnie moż−
na przystąpić do regulacji odbiornika.
Przede wszystkim należy sprawdzić, czy
na wyjściu układu U3 (nóżka 3) regularnie
pojawiają się wąskie, szpilkowe ujemne
impulsy, zgodnie z rysunkiem 5. Uwaga,
impulsy te są bardzo wąskie, trzeba
uważnie obserwować ekran oscylosko−
pu, by ich nie przeoczyć.
Jeśli te impulsy występują regularnie,
bez przerw i zakłóceń, należy podłączyć
oscyloskop do wyjścia Q4 kostki U2 i po−
tencjometrem PR2 ustawić właściwą
częstotliwość oscylatora. To dla bardziej
, bo przy wartości 2,2
Rys. 8. Przebiegi czasowe w zmodyfikowanej wersji odbiornika
wersalny, potrzebny będzie oscyloskop.
Właśnie ze względu na konieczność sta−
rannego wyregulowania, stopień trudnoś−
ci projektu oceniono na dwie gwiazdki.
W zasadzie, na podstawie podanych da−
lej wskazówek można wyregulować układ
korzystając tylko z miernika (współczynnik
wypełnienia impulsów można określić jako
stosunek uśrednionego napięcia stałego
do napięcia zasilającego, dołączając mier−
nik przez obwód całkujący RC o dużej sta−
łej czasowej). Jednak w przypadku jakich−
kolwiek kłopotów czy wątpliwości nie obę−
dzie się bez pomocy oscyloskopu.
w płytkę, ale w modelu nie obcinano jego
nóżek, tylko wygięto je w łuk i przylutowa−
no od strony druku.
Na początek, można nie montować
w nadajniku rezystora R4, a zamiast niego
wlutować rezystor o wartości 68...150
.
Zabezpieczy to diodę nadawczą w przy−
padku błędów w działaniu nadajnika.
Montaż nie sprawi kłopotów, nie ma
tu nic szczególnie trudnego.
Po zmontowaniu nadajnika i odbiorni−
ka całość trzeba wyregulować.
Potencjometrem PR1 należy ustawić
częstotliwość powtarzania impulsów rów−
ną 36kHz. Posiadacze zwykłych, prostych
oscyloskopów mogą mieć kłopoty z zaob−
serwowaniem krótkich „paczek impul−
sów” o częstotliwości 36kHz, trwających
tylko około 500µs. Na czas ustawiania częs−
totliwości generatora U1A można zewrzeć
wejścia bramki U1D do masy, ale lepiej jest
w miejsce rezystora R2 o wartości 3,3k
Montaż i uruchomienie
Układ można zmontować na dwóch
maleńkich płytkach drukowanych pokaza−
nych na rysunku 9. Montaż nie sprawi
większych kłopotów, a dodatkową pomo−
cą będą fotografie modelu. Płytki zostały
przewidziane do umieszczenia w odcin−
kach rurki instalacyjnej o średnicy wewnęt−
rznej 23mm, używanej przez elekt−
ryków.
Warto wcześniej przygotować te
rurki i podczas montażu sprawdzać,
czy układ zmieści się wewnątrz niej.
Szczególną uwagę trzeba zwrócić
na kondensator C1 w nadajniku,
który prawdopodobnie trzeba bę−
dzie zmontować poziomo. Odbior−
nik TFMS można wlutować wprost
,
dać rezystor o wartości 220k
...1M
.
Rys. 9. Schemat montażowy
16
E
LEKTRONIKA DLA WSZYSTKICH 2/98
Projekty AVT
Przy zmniejszaniu rezystancji poten−
cjometru PR2, najpierw nie będzie dziać
się nic szczególnie godnego uwagi – po
prostu zmieniać się będzie rytm wystę−
powania wspomnianych śmieci.
Jednak w pewnym momencie czas
impulsów zmniejszy się na tyle, że na
wyjściu Q4 pojawi się regularny ciąg im−
pulsów o częstotliwości wyznaczonej
przez nadchodzące paczki impulsów op−
tycznych. Układ „złapie synchronizację”.
Na wyjściu Q4 pojawi się więc najpierw
ciąg dodatnich wąskich szpilek, a przy
zmniejszaniu rezystancji PR2, szpilki te
zaczną się poszerzać. W końcu przy dal−
szym zmniejszaniu wartości PR2, te do−
datnie impulsy na wyjściu Q4 przybiorą
kształt przebiegu prostokątnego o wypeł−
nieniu 50%. Jeśli rezystancja PR2 zosta−
nie zmniejszona jeszcze bardziej, to układ
znów straci synchronizację i na wyjściu
Q4 znów pojawią się śmieci.
Dla prawidłowej pracy w podstawo−
wym układzie, należy tak ustawić PR2, by
dodatnie impulsy na wyjściu Q4 miały
wypełnienie 33%, czyli wyglądały tak, jak
pokazuje rysunek 7d.
W pierwszym podejściu zaleca się
przeprowadzić opisane regulacje w pod−
stawowym układzie, to znaczy gdy anoda
diody D2 jest dołączona do nóżki Q5.
Jeśli ktoś chciałby dołączyć diodę D2 do
wyjścia Q6 (by uzyskać niewrażliwość ukła−
du na brak jednego impulsu) powinien to
zrobić dopiero po wyregulowaniu odbiorni−
ka w podstawowej wersji. Strojenie tej dru−
giej wersji jest podobne, ale łatwiej jest naj−
pierw w podstawowym układzie ustawić
potencjometrem wypełnienie impulsów na
Q4 równe 40%, a dopiero potem przeciąć
ścieżkę i połączyć punkty Z – Z1.
Po takim wyregulowaniu na biurku, tor
jest gotowy do testów „polowych”. Te−
raz należy wlutować przepisany rezystor
R4 o wartości 2,2
Wykaz ellementów
Rezystory
R6−R10,R15: 100k
R1,R11: 1M
Ω
R2,R14: 3,3k
R3: zwora
R4: 2,2
Ω
R5: 330
R12: 1k
Ω
R13: 22k
PR1: 10k
helitrim
helitrim
Kondensatory
C1: 470µF/6,3V
C2: 47µF/10V
C3: 100nF
C4: 2,2nF
C5,C6: 47nF
C7: 470nF
C8: 4,7µF/10V
C9: 10nF
Półłprzewodniikii
D1,D2,D5,D6: 4148
D3: LD274 lub TSIP 5201 (TSIP 5202)
D4: LED R
T1: BUZ10
T2,T3,T4: BC558B
T5: BS170
U1: 4093
U2: 4060
U3: TFMS5360
Pozostałłe
L1,L2: 100µH dławik
PR2: 100k
sowaniu jak najwęziej świecących diod na−
dawczych i dobrym wycelowaniu nadajnika,
zasięg ten powinien być jeszcze większy.
Podczas testów należy zwrócić bacz−
ną uwagę na stałość napięcia zasilające−
go nadajnik. Nie wolno po wyregulowa−
niu systemu potencjometrami PR1 i PR2
zmieniać napięcia zasilającego nadajnik,
na przykład z 9 na 12V, bo spowoduje to
niedopuszczalnie dużą zmianę częstotli−
wości nadajnika oraz zmianę czasu po−
wtarzania impulsów.
Tak duża moc nadawania i duża czułość
odbiornika maja też w pewnych sytua−
cjach wady. Na przykład w pomieszczeniu
nie uda się wykorzystać takiej bariery, bo
nie będzie ona reagować na przerwanie
wiązki! Dlaczego? To oczywiste. Światło
odbite od przedmiotu przecinającego ba−
rierę, a potem wielokrotnie odbite od
ścian trafi w końcu do odbiornika. W takiej
sytuacji trzeba oczywiście zmniejszyć moc
nadajnika, zwiększając wartość rezystora
R4, stosownie do długości bariery. W ta−
kim przypadku pobór prądu przez nadajnik
zmniejszy się, nawet poniżej 1 miliampe−
ra, a bariera będzie poprawnie funkcjono−
wać. Jeśli zasięg nie będzie przekraczać
10m, można też nadajnik zasilać napię−
ciem 5V, tak samo jak odbiornik.
W każdym razie, prawidłowo wyregu−
lowany układ umożliwia uzyskanie zaska−
kująco dobrych efektów, dużego zasięgu
i to przy bardzo małym poborze prądu.
Materiał zawarty w niniejszym artykule
ma zachęcić wszystkich praktykujących
elektroników do samodzielnych prób
w tej dziedzinie. Mile widziane są listy opi−
sujące parametry uzyskane w zaprezento−
wanym układzie, a także doniesienia o sa−
modzielnych próbach. Listy takie koniecz−
nie należy opatrzyć dopiskiem „IRED”.
A w najbliższych wydaniach Elektroni−
ki dla Wszystkich przedstawione zostaną
kolejne układy wykorzystujące promie−
niowanie podczerwone.
nerwowych elektroników może być najt−
rudniejsza część uroczystości, bo w pierw−
szej chwili trudno pojąć zależność kształtu
przebiegu na ekranie od położenia suwaka
Dlatego trzeba się do tego zabrać sys−
tematycznie. Na początek warto ustawić
potencjometr PR2 na maksimum rezys−
tancji. Wtedy najprawdopodobniej okres
przebiegu będzie za duży i kolejne impul−
sy zerujące będą przychodzić „za wcześ−
nie”, w odcinku czasu zaznaczonym na
rysunku 7b kolorem czerwonym. Nieste−
ty, nie oznacza to, że na wyjściu Q4 bę−
dzie trwał stan niski, albo wystąpią wąs−
kie szpilki. Przy braku stanu wysokiego na
wyjściu Q4 tranzystor T2 nie może praco−
wać i licznik nie będzie zerowany. W efek−
cie na wyjściu Q4 pojawią się niezsynch−
ronizowane przebiegi – po prostu śmieci.
. Spowoduje to rady−
kalny wzrost zasięgu. System jest tak
czuły, że podczas prób reaguje nie tylko
na promieniowanie bezpośrednie, ale i te
odbite od podłogi i ścian pomieszczenia.
Właśnie ze względu na tak dużą czułość
warto stosować wspomnianą rurkę ogra−
niczającą kąt widzenia odbiornika (dobrze
byłoby pomalować ją wewnątrz na cza−
rno). Nadajnikiem nie trzeba się przejmo−
wać, bo wiązka promieniowania diody D3
jest wąska sama z siebie. Przy testach
modelu, dopiero zamknięcie odbiornika
w szczelnej szufladzie powodowało
alarm. Nawet niewielkie uchylenie szufla−
dy powodowało reakcję odbiornika.
W czasie testów modelu pokazanego na
fotografii osiągnięto zasięg około 50m
w najprostszych warunkach, gdy nadajnik
i odbiornik były trzymane w rękach przez
dwie osoby, a nadajnik zasilany był napię−
ciem 9V z małej bateryjki 6F22. Przy zasto−
Piiotr Góreckii
Zbiigniiew Orłłowskii
E
LEKTRONIKA DLA WSZYSTKICH 2/98
17
Plik z chomika:
andrelis
Inne pliki z tego folderu:
EdW 01 1998.pdf
(9842 KB)
EdW 02 1998.pdf
(7418 KB)
EdW 03 1998.pdf
(7378 KB)
EdW 04 1998.pdf
(9525 KB)
EdW 05 1998.pdf
(7112 KB)
Inne foldery tego chomika:
1996
1997
1999
2000
2001
Zgłoś jeśli
naruszono regulamin