Politechnika Śląska
Wydział AEiI
Kierunek AiR
Ćwiczenia laboratoryjne z fizyki:
Wyznaczanie ładunku właściwego e/m metodą magnetronową.
Grupa IV, sekcja 3
1.Szymon Ciupa
2.Adam Filipek
1. Wstęp teoretyczny:
Postulat istnienia ładunku elementarnego został potwierdzony doświadczalnie na przełomie ubiegłego wieku. Najpierw J.J.Thomson wykazał, że stosunek ładunku do masy (e/m) jest stały i wynosi 1,7×1011[C/kg]. Natomiast sam ładunek elementarny wyznaczył R.A.Millikan. Podstawą metod doświadczalnych wyznaczania ładunku właściwego elektronu e/m (gdzie e - ładunek elektronu, a
m - jego masa) są badania nad ruchem elektronu w polach elektrycznym i magnetycznym.
W opisywanym doświadczeniu ładunek właściwy elektronu wyznaczono przy pomocy magnetronu. Magnetrony są to lampy dwuelektrodowe, o cylindrycznej anodzie, z centrycznie ustawioną względem anody katodą. Lampę umieszcza się współosiowo w jednorodnym, równoległym do osi lampy polu magnetycznym wytworzonym przez nawinięty na nią solenoid. Po przyłączeniu do magnetronu odpowiednich napięć, elektrony na skutek termoemisji są emitowane przez katodę i przyśpieszane w polu elektrycznym. Linie sił tego pola są skierowane wzdłuż promienia lampy, czyli biegną promieniście od anody do katody.
Ze strony pól elektrycznego i magnetycznego na poruszające się elektrony działa siła Lorentza F=e×E+e×(v´B). Jeżeli przez cewkę nie płynie prąd, to indukcja magnetyczna B=0 i elektrony biegną promieniście do anody. Ze wzrostem wartości indukcji magnetycznej elektrony poruszają się po spiralach o coraz mniejszym promieniu krzywizny. Przy pewnej krytycznej indukcji magnetycznej Bkr tory elektronów nie osiągają anody i natężenie prądu anodowego zaczyna się stopniowo zmniejszać. Teoretycznie powinien nastąpić zanik prądu anodowego, jednak elektrony posiadają różne prędkości, a więc w sytuacji krytycznej tylko część elektronów będzie zawracać w kierunku katody, a elektrony wolniejsze będą po torach rozwijających się spiral docierać do anody.
Korzystając równocześnie z drugiej zasady dynamiki Newtona i z zasady zachowania energii cząstki poruszającej się w polu magnetycznym oraz wiedząc, że indukcja magnetyczna B=b×m0×I otrzymujemy wzór na ładunek właściwy :
gdzie : ra - promień anody; rk - promień katody; b = 5,3×103 [m -1] - stała aparaturowa zależna od geometrii cewki; m0 = 4p×10–7 [N/A2] - przenikalność magnetyczna próżni.
Rys.Zakrzywienie toru elektronów w polu magnetycznym (B - indukcja magnetyczna,Bkr - indukcja magnetyczna krytyczna).
2.Schemat układu pomiarowego i krótki opis doświadczenia:
3. Tabele wyników pomiarów i dane doświadczalne:
Natężenie Ia [mA] dla:
Ua1 = 5.25 [V]
Ua2 = 6,3 [V]
Ua3 = 7,34 [V]
0
18,0
22,9
28,2
100
200
22,8
300
17,6
22,3
27,7
400
17,3
22,0
27,3
500
17,1
21,7
27,0
600
16,5
21,2
26,4
700
14,3
19,0
25,0
800
10,0
14,2
19,6
900
7,1
13,7
1000
5,6
7,4
10,2
1100
4,4
6,1
8,1
1200
3,5
5,0
Tomplus